Kozeny-Carman方程式

この方程式は次のように与えられる。

Δ P L=−150≤Φ S2D p2(1−π)2≤3v s{\displaystyle{\frac{\Delta p}{L}}=-{\frac{150\mu}{{\mathit{\Phi}}_{\mathrm{s}}^{2}D_{\mathrm{p}}{2}D_{\mathrm{P}}{2}D_{\mathrm{P}}{2}D_{\mathrm{P}}{2}D_{\mathrm{P}}{2}D_{\mathrm{P}}{2}D_{\mathrm{P}}{2}D_{\mathrm{P}}{2}D_{\Mathrm{P}}{2}D_{\Mathrm{P}}{} }^{2}}}{\frac frac{(1-\epsilon)){2}}{\epsilon^{3}}}v_{\mathrm{s}}vは、frac v_{\mathrm{s}}vとfrac v_{\mathrm{s} }}

${\{\Frac{\Delta p}{L}}=-{\frac{150\mu}{{\mathit{\Phi}}_{\mathrm{s}}D{2}D_{\mathrm{p}}}D{2}}D{2}D{2}D{2}D{2}D{2}D{2}D{2}D{2}D{2}D{2}D{2}D{2}D} }^{2}}}{\frac frac{(1-\epsilon)){2}}{\epsilon^{3}}}v_{\mathrm{s}}vは、frac v_{\mathrm{s}}vとfrac v_{\mathrm{s} }}$

どこで:

Δ p{\displaystyle\Delta P}
$\Delta p$

は圧力降下、
L{\displaystyle L}
$L$

はベッドの全高、
v s{\displaystyle v_{\mathrm{s} }}
${\v_{\mathrm{s}}}$

は表面または「空塔」の速度であり、
μ{\displaystyle\mu}
$\mu$

は流体の粘度であり、
μ{\displaystyle\epsilon}
$\epsilon$
μ{\displaystyle\epsilon}
$\epsilon$
μ{\displaystyle\epsilon}
$\epsilon$
μ{\displaystyle\epsilon}
$\epsilon$

は流体の粘度6314>はベッドの気孔率です;
Φ s{\displaystyle{\mathit{\Phi}}_{\mathrm{s}}_{\mathrm{s}}_{\mathrm{S}}_{\mathrm{S}}_{\mathrm{S}}} }}
{\{\mathit{\Phi}}_{\mathrm{s}}}

は充填層内の粒子の真球度であり、
D p{\displaystyle D_{\mathrm{p}}}

この方程式は、粒子レイノルズ数が約1.0までの充填層を通る流れに対して成立し、その後、層内の流路が頻繁にシフトすると、かなりの運動エネルギー損失が生じる。

この方程式は、”流れは圧力降下に比例し、流体粘度に反比例する”と表すことができ、これはダーシーの法則として知られています。

v s=−∞δ P l{\displaystyle v_{\mathrm{S}}=-{\frac{\kappa}{\mu}}{\frac{\Delta P}{L}}{\displaystyle v_{\mathrm{S}}=-{\frac{\kappa}{\mu}}{\frac{\Delta P}{L}}}}}

λ=Φ s2≤3D p2 150(1−λ)2{\displaystyle\kappa={\mathit{\Phi}}_{\mathrm{s}}^{2}{\frac{\epsilon^{3}D_{\mathrm{p}}}}{\displaystyle\kappa={\mathit{\Phi}}_{\mathrm{s}}}D{2}{\frac{\epsilon^{3}D_{\mathrm{p}}}}{\displaystyle\kappa={\mathit{\Phi}}_{\mathrm{s}}}D{2}{} }^{2}}{150(1-\イプシロン)^{2}}}}

比例係数と統一係数を組み合わせたもので、充填層内の粒子=1である。}

高いから低い粘土の内容まで及ぶ多くの自然発生する中心のプラグのサンプルの測定からの0.8E6/1.0135の普通平均値を持っていますがきれいな砂のための3.2E6/1.0135の価値に達するかもしれません。分母は、透水性が圧力単位として定義されていることを思い出させるために明示的に含まれていますが、リザーバエンジニアリング計算やリザーバシミュ